Detektorji sevanja Čerenkova
|
|
- Tiffany Evans
- 5 years ago
- Views:
Transcription
1 Oddelek za fiziko Seminar 4. letnik Detektorji sevanja Čerenkova Avtor: Miloš Bajić Mentor: prof. dr. Peter Križan Ljubljana, november 2011 Povzetek Osrednja tema seminarja je osredotočena na detekcijo in identifikacijo nabitih delcev v eksperimentalni fiziki visokih energij, pri prehodu skozi dielektrični medij, preko procesa sevanja Čerenkova. Ogledali si bomo lastnosti in načine delovanja pragovnih in RICH detektorjev Čerenkova.
2 Kazalo 1 Uvod 2 2 Sevanje Čerenkova 2 3 Detektorji Pragovni detektor Čerenkova RICH detektorji Zaključek 11 Literatura 13 1 Uvod Zgodovinsko je bilo prvič, leta 1910, opaženo šibko sevanje modrikaste barve v snoveh, prozornih v vidnem delu spektra, ob izpostavitvi močnemu radioaktivnemu sevanju. V takratnih časih se je raziskovanje osredotočalo pretežno na luminiscenco ob prisotnosti radioaktivnega izvora. Pavel Aleksejevič Čerenkov je pod mentorstvom Sergeja Ivanoviča Vavilova raziskoval luminiscenco raztopine [UO 2 ] 2+ z radioaktivnim izvorom gama žarkov (1933) [1]. Ob zamenjavi raztopine z žvepleno kislino opazi sevanje značilno za obe snovi. Poskus je opravil z različnimi solventi, posebej vodo, in ugotovil prisotnost sevanje pri vseh. V omenjenem primeru so visoko energijski elektroni vzrok za karakteristično sevanje Čerenkova. Leta 1937, I. Frank in I. Y. Tamm teoretsko potrdita eksperimentalna opazovanja Čerenkova, in enaindvajset let pozneje dobijo Nobelovo nagrado za odkritje in identifikacijo sevanja Čerenkova. Za neposredno identifikacijo delca je potrebna fotonsko občutljiva naprava za detekcijo izsevane svetlobe. Del vsakega Čerenkovega detektorja sta fotopomnoževalka (PMT) in sevalec. Izbira sevalca igra pomembno vlogo pri določenih delcih, saj je prag sevanje določen z lomnim količnikom le-tega. Preden naredimo korak naprej si v začetku poglejmo fizikalno ozadje procesa. 2 Sevanje Čerenkova Za detekcijo nabitih delcev izkoriščamo interakcijo z elektromagnetnim poljem. Ob prehodu nabitega delca skozi snov so možni procesi ionizacije atoma, sevanje Čerenkova ali emisija prehodnega sevanja na mejni plasti med dvema različnima dielektrikoma. Pri relativističnih delcih, katerih hitrost βc je večja kakor fazna hitrost v mediju c/n, sevajo sevanje Čerenkova. Naj zgolj navedem, da navkljub visokim energijam delcev prevladuje proces ionizacije atomov. Prisotno je tudi prehodno sevanje, kjer imajo izsevani fotoni energije velikostnega reda kev npr. pri ločitvi elektron/pion so tipične energije fotonov 8-10 kev [2]. Franka in Tamma (1937) sta v svojem teoretskem modelu predpostavila zvezni neomejeni izotropni medij, z ničelno prevodnostjo in magnetno permeabilnostjo µ = 1, ne ozirajoč na mikroskopsko strukturo; zanemarila sta disperzijo, absorpcijo sevanja in reakcijo z atomi, Coloumbovo sipanje in ionizacijo, in s tem posledično predpostavila konstantno hitrost nabitega delca. 2
3 Slika 1: Sliki (levo) prikazujeta sevanje Čerenkova ob prehod negativno nabitega delca skozi dielektrični medij in (desno) geometrijska konstrukcija koherence [2]. Če upoštevamo relacijo D(ω) = ɛ 0 ɛ(ω)e(ω) med zunanjim in notranjim električnim poljem D, E v snovi z lomnim količnikom n(ω) = ɛ(ω), je Maxwellova enačba oblike H(ω) = j(ω) + D(ω) t (1) B := A (2) E := φ A t (3) kjer sta vpeljana vektorski A in skalarni potencial φ; B predstavlja gostoto magnetnega polja, H jakost zunanjega magnetnega polja, j gostota električnega toka, ɛ 0 influenčna konstanta. Če polje razvijemo po Fourierjevih komponentah A = A(ω) e iωt dω (4) in z uporabo zapisanih enačb, upoštevajoč Lorentzovo umeritev A + n2 c 2 2 A(ω) + n2 ω 2 φ t = 0, dobimo c 2 A(ω) = µ 0 j(ω) (5) Ob predpostavki, da se nabit delec z nabojem Ze, giblje s hitrostjo v v smeri osi z, lahko gostoto toka zapišemo j = Ze v δ(x)δ(y)δ(z vt) e z (6) Transformirana netrivialna enačba je 2 A z (ω) + n2 ω 2 c 2 A z (ω) = Ze µ 0 2π δ(x)δ(y) e iωz/v (7) z rešitvijo oblike A ρ, A φ = 0, A z (ω; ρ, v) = u(ρ) e iωz/v. Pri izbranem nastavku za polje A, se enačba prevede v končno obliko d 2 u + 1 du dρ 2 ρ dρ + κ2 u = Ze µ 0 δ(ρ) (8) 4π 2 ρ κ 2 := ω2 v 2 ( β 2 n 2 1 ) (9) 3
4 kjer smo uporabili zvezo δ(x)δ(y) = 1 2πρ δ(ρ). Najprej poglejmo delec, ki se giblje v prozornemu mediju s hitrostjo βn < 1, κ 2 < 0 (Slika 1). Atomi medija so v začetku, pred prehodom delca, električno ne polarizirani. V območju, kjer nabiti delec preleti medij, povzroči polarizacijo sosednjih atomov P(ω) = D(ω) ɛ 0 E(ω), kar je opazno na spremembi električnega polja E(ω) vsakega izmed atomov. Atomi se po preletu delca vrnejo v prvotno, ne polarizirano stanje. Rešitev enačbe (8) je linearna kombinacija Besslovih funkcij u(ρ) = C 1 J 0 (κρ)+c 2 Y 0 (κρ). Vektorski potencial v asimptotski limiti κ ρ 1, je oblike A z (ω) = Zeµ 0 32π3 κ ρ e κ ρ iωz/v (10) tako pri dovolj majhnih hitrostih polje pojema eksponentno. Pri večjih razdaljah, kjer je vpliv delca zanemarljiv, se zaradi simetrije tako v azimutalni kot tudi v smeri osi prehoda delca, vpliv polarizacijskega polja izniči in posledično ne pride do izsevanja svetlobe. Pri delci, katerih hitrosti so primerljive s hitrostjo svetlobe v mediju, pride do zanimivega pojava. V enačbi (8) je sedaj βn > 1, κ 2 > 0. V asimptotski limiti je polje A z (ω) = Zeµ 0 32π3 κρ e i(κρ+ωz/v 3π/4) 1 κρ e i nω c (z cos θc+ρ sin θc ) (11) kjer je θ c t.i. kot Čerenkova vpeljan z enačbo cos θ c := 1/βn za n R, n > 1. V azimutalni ravnini se simetrija ohranja in v smeri osi potovanja delca se pojavi polje, ki je opazno tudi na večjih razdaljah od prehoda delca. V splošnem, izsevani valovni paketi vzdolž poti delca, destruktivno interferirajo na razdalji, kjer električno polje pade na nič. Možno je za delce, katerih hitrosti so večje od fazne hitrosti v mediju, ustvarijo valovne pakete, ki so v fazi (Slika 1 desno). Karakteristično sevanje fotonov imenujemo sevanje Čerenkova. p µ θ c p µ γ Slika 2: Interakcija nabitega delca z medijem. Kot že omenjeno, interakcija nabitega delca mase m z atomi medija, z dielektrično konstanto ɛ(ω) = Re ɛ(ω) + i Im ɛ(ω), poteka preko elektromagnetne interakcije (Slika 2). Pri procesu nastane foton z energijo ω in gibalno količino k. Pri procesu se ohranja četverec gibalne količine p µ = p µ + p µ γ (12) p µ p µ = E 2 /c 2 p 2 = p µ p µ (13) 4
5 kjer so po vrsti četverec naletnega delca, izhodnega delca in četverec izsevanega fotona. Če so energije izsevanih fotonov majhne ( ω γmc 2 ) in ob upoštevanju disperzijske relacije k = ωn/c, dobimo v prvem približku že znano relacijo iz enačbe (11) ω = v k = vk cosθ c (14) cos θ c = 1 (15) βn kjer je β := v/c. Za n > 1 pride do sevanja, če je hitrost naletnega delca vsaj β min = 1/n. Pod pragom do sevanja ne pride. Kot sevanje Čerenkova doseže maksimalno vrednost cos θ max = 1/n pri ultrarelativističnih delcih β 1. Če so energije izsevanih fotonov v spektru rentgenskih žarkov (E γ < 5 kev ), se število ioniziranih atomov poveča, povečajo se tudi izgube energije delca, vendar sevanje Čerenkova ni možno, saj je Re ɛ < 1, Im ɛ 1. Sevanje Čerenkova je možno zgolj v delno infrardečem, vidnem in pretežno v UV področju, kjer je n > 1. Pri višjih energijah (E γ > 5 kev ) pride do prehodnega sevanja [3]. Slika 3: Disperzijska krivulja za vodo pri temperaturi T = 5 [5]. Vsak nabiti delec, pri prehodu skozi snov, izgublja energijo preko različnih mehanizmov (Slika 4). Eden izmed mehanizmov je sevanje Čerenkova, kjer nabiti delec izgublja energijo na račun izsevanih fotonov. Izgube energije nabitega delca na preletno dolžino, zaradi sevanja Čerenkova, brez prisotnosti ionizacijskega sevanja, sta klasično izpeljala Frank in Tamm de dx = Z2 e 2 ( ) 1 1 ωdω (16) 4πɛ 0 c 2 β 2 n(ω) 2 βn(ω)>1 Vsak atom medija izseva elektromagnetno valovanje določene frekvence, vendar celoten prispevek je omenjen na frekvence βn(ω) > 1. Kljub temu, da so izgube energije, zaradi sevanja Čerenkova največje pri relativističnih delcih, je prispevek slednjega relativno majhen (de/dx) c 10 2 MeV g 1 cm 2 napram ionizacijskim izgubam (de/dx) i 2 MeV g 1 cm 2 [4],[6]. Vredno je omeniti, da je enačba Franka in Tamma že vsebovana v enačbi Bethe in Blocha. 5
6 Slika 4: Izmerjene energijske izgube za posamezne delce [2]. Z uvedbo de = hν dn γ lahko iz enačbe (16) izpeljemo število izsevanih fotonov vzdolž poti L N γ L = α ( ) 1 c Z2 1 de = (17) βn(e)>1 β 2 n(e) 2 = 2πα Z 2 λ2 λ 1 sin 2 θ c λ 2 dλ (380 cm 1 ) Z 2 sin 2 θ c (18) kjer so izsevani fotoni tipično v intervalu λ [400 nm, 600 nm]. Enačba (18) velja ob predpostavki, da v omenjenem območju valovnih dolžin lomni količnik n(λ) = konst.. Za primer, število izsevanih fotonov v vodi (Tabela 1), pri hitrih elektronih Z = 1, β 1 znaša N γ /L 165 cm 1. snov n 1 β t p t (π) [GeV/c] diamant Al 2 O pleksi steklo LiF voda aerogel silicija zrak He Tabela 1: Lomni količniki različnih sevalcev pri standardnih pogojih, pri pragovni vrednosti β t := 1/n in pragovni gibalni količini piona p t (π) [2]. 6
7 3 Detektorji 3.1 Pragovni detektor Čerenkova Najosnovnejši tip detektorja Čerenkova je pragovni števec. Kot že ime pove, slednji loči delce nad/pod pragom sevanja Čerenkova. Če želimo ločiti delca mase m 1 in m 2 za m 2 > m 1, izbira lomnega količnika medija n vpliva tako, da delec mase m 2 ne povzroči sevanja Čerenkova, ali drugače povedano, je pod pragom β 2 1/n. Delec m 1 seva Čerenkovo sevanje sin 2 θ c = 1 β2 2 β 2 1 (19) Za ultrarelativistična delca v težiščnem sistemu velja γ 1, pc m 1,2 c in β1,2 2 1 m 2 1,2c 4 /p 2 c 2, kjer je kot Čerenkova sin2 θ c (m 2 2 m 2 1)c 2 /p 2. Minimalna gibalna količina nabitega delca, pri kateri pride do sevanja (Tabela 1), je p t = β 2 t 1 β 2 t m 1,2 c (20) Za pione m π = 140 MeV/c 2 je prag sevanja v plinskem sevalcu tipično p t > 2.5 GeV/c, v trdnem(tekočem) stanju sevalca pa p t < 0.2 GeV/c (Tabela 1). Število izsevanih fotonov, upoštevajoč enačbo (18) N γ 60 L (m2 2 m 2 1)c 2 (21) p 2 l 0 kjer je konstanta l 0 = 1 cm. Da dosežemo število izsevanih fotonov vsaj N γ 10, potrebujemo sevalec velikosti L l 0 p 2 6 (m 2 2 m 2 1)c 2 (22) (a) (b) Slika 5: (a) Ločitev piona(nad pragom) od kaona(pod pragom) pri gibalnih količinah 1.5 GeV/c 3.5 GeV/c in (b) merjenje števila dogodkov pri 2 GeV/c < p < 3.5 GeV/c [7]. Za primer, ločitev delca pion-kaon (Slika 4) pri p = 3.5 GeV/c, m K = 495 MeV/c 2 znaša L 9 cm (Slika 5,6). Pri gibalnih količinah nad 30 GeV/c, postane tak način detekcije praktično neuporaben. 7
8 (a) (b) Slika 6: (a) Pragovni detektorji sevanja Čerenkova (ACC) iz aerogela v BELLE eksperimentu (b) shematski prikaz števca, sestavljenega iz petih ploščic aerogela znotraj tanke aluminijeve škatle [8],[9]. Število detektiranih fotoelektronov omejuje končni izkoristek detektorskih komponent ɛ = Q(E)T (E)R(E)dE < 1 (23) kjer je ɛ povprečna energija detektorskega izkoristka QTR (Q je kvantni izkoristek detektorja, T prepustnost in R refleksivnost detektorskih zrcal) v izbranem energijskem intervalu E 1 ev. Tako je število detektiranih fotoelektronov N γ = N 0 Z 2 L sin 2 θ c (24) kjer N 0 := (α/ c) ɛ E predstavlja parameter odzivnosti detektorja. Izkoristek QTR najbolj omejuje kvantni izkoristek PMT, ki predstavlja delež vseh nastalih fotoelektronov na fotokatodi, povzročenih z vpadnimi fotoni. Danes kvantne izkoristke 8
9 dosegajo kvečjemu do 30% pri valovnih dolžinah na robu vidnega spektra npr. Hamamatsu Photonics proizvaja PMT s povprečnim kvantnim izkoristkom Q = 25% pri valovni dolžinah λ = nm [10]. Kvantni izkoristek omejuje elektronska struktura fotokatode in tako pretežno zavisi od same izbire materiala npr. pri fotokatodi iz materiala K 2 CsSb dosegajo Q > 20% v UV spektru [11]. Tipična vrednost izkoristka je ɛ = 0.12, pri izbiri R = 0.9, T = 1 in Q = Vsak cilj detektorskih komponent je po čim večjem število detektiranih fotoelektronov N γ, saj se s tem resolucija poveča za faktor 1/ N γ. V primeru za PMT, se število detektiranih fotoelektronov maksimizira v UV spektralnem območju, kjer je izkoristek fotonskega detektorja največji. To lahko dosežemo z uporabo kvarčnega stekla, postavljenim pred fotokatodo npr. Ameprex PMT 56 DUVP/03 [12],[13]. Preden gremo naprej si pogledamo kakšne velikosti sevalcev bi potrebovali za detekcijo ultrarelativističnih elektronov Z = 1, β 1 pri N 0 = 50 cm 1 [2],[14]: ˆ sevalec v trdnem stanju: n = 1.50, sin 2 θ c = 1 (βn) , θ c 1 rad, z dolžino L 0.36 cm. ˆ plinski sevalec: n = , sin 2 θ c 10 3, θ c 30 mrad, z dolžino L 200 cm. ˆ aerogel: n = 1.05, sin 2 θ c 0.1, θ c 300 mrad, z dolžino L 2.2 cm in θ c Resolucija detektorja je dobljena s parcialnim odvajanjem hitrosti po spremenljivkah n (σβ ) 2 = β ( σβ ) 2 + tan 2 θ c σθ 2 n c (25) Če zapišemo gibalno količino p = p(β) lahko relativno napako v kotu izrazimo σ p p = 1 γ 2 β n sin θ c σ θc (26) Odločilna uporabnost pragovnega števca je v njihovi preprosti konstrukciji in velikimi dovoljenimi vstopnimi hitrostmi in koti ( β, θ) [15]. Resolucije pragovnih detektorjev dosegajo σ β β = tan2 θ 2 N γ 10 5 (27) Zaradi velikih dimenzij(nekaj metrov) niso uporabni za detekcijo pri trkanju delcev, so pa zato bolj primerni za trke z mirujočimi delci. 3.2 RICH detektorji RICH detektor eng. Ring Imaging CHerenkov counter, za razliko od diferencialnega detektorja, omogoča detekcijo v celotnem prostorskem kotu (Slika 7). Detektor sestoji iz sferičnega zrcala radija R S, s centrom simetrije v interakcijski točki, iz detektorja radija R D in sevalca Čerenkova. Razdalja detektorja je zasnovana tako, da se nastali fotoni fokusirajo na detektor R D = f = R S /2. Delec na svoji poti skozi medij seva fotone pod kotom θ c, ki so nato zbrani na detektorju na razdalji r. Radij obroča Čerenkova r = f θ c = R S 2 θ c (28) 9
10 Slika 7: Shematski prikaz RICH detektorja [2]. Z merjenjem radija obroča r (Slika 10) neposredno določimo hitrost nabitega delca β(n, r) = 1 ( ) (29) 2r n cos R S in iz enačbe p = γm 0 cβ = m 0cβ 1 β 2 (30) določimo maso delca m 0, pri čemer gibalno količino delca izmerimo v magnetnem polju. Število detektiranih fotoelektronov je večje pri težjih ionih, saj le-ta je kvadratno odvisna od naboja naletnega delca (17). Resolucija RICH detektorja za N γ fotoelektronov σ β β = tanθ σ θ (31) Nγ Na resolucijo detektorja poleg disperzije (Enačba 25) igra pomembno vlogo zrnatost fotonskega detektorja. Velikost zrna δr je smiselno izbrana tako, da je napaka zaradi zrnatosti detektorja (iz enačbe 28) θ zrn = r/f 10 3 rad oziroma σ θ = θ zrn / 12 pri r 5 mm in f 5 m, primerljiva z disperzijsko. sevalec LiF C 6 F 14 C 5 F 14 N 2 He (trdno) (tekoče) (plin) (plin) (plin) σ θ (mrad) σ N (mrad) p max (GeV/c) a p min (GeV/c) Tabela 2: Resolucijo detektorja najbolj omejuje disperzija, ki v tabeli prikazana za nekaj sevalcev pri ločitvi delca π/k, ob uporabi fotonskega detektor iz TMAE za N γ 10; a za 3σ π/k [16]. Resolucija merjenja kota Čerenkova je navadno nekaj deset mrad. Pri uporabi plinskega medija je σ β /β 10 6, v tekočem mediju pa σ β /β 10 4 (Slika 11) [15]. RICH detektorje se uporablja za identifikacijo nabitih delcev pri gibalnih količinah GeV/c in za merjenje oz. sledenje položaja izsevanih fotonov s fotonskimi detektorji. Z uporabo različnih medijev z različnimi lomnimi količniki pokrijemo omenjeno področje gibalnih količin npr. aerogel je 10
11 Slika 8: Merjenje kota Čerenkova s plinastim medijem C 4F 10 [7]. (a) (b) Slika 9: (a) Obroč Čerenkova produciran z visokoenergijskim elektronom (p = 5 GeV/c) in (b) obroč Čerenkova za masiven ion Z = 44 [2], [17]. primeren za gibalne količine delcev nekaj GeV/c, za opazovanje delcev z gibalnimi količinami GeV/c uporabljamo C 4 F 10, pri gibalnih količinah GeV/c in več, pa plinski sevalec CF 4 [18]. Obstajajo še t.i. eng. Proximity focusing RICH detectors, ki v pravilni razporeditvi lomnih količnikov snovi omogočajo fokusacijo nastalih fotonov na detektorsko površino [19]. 4 Zaključek Vsak delec, katerega hitrost je večja kakor fazna hitrost svetlobe v mediju, seva sevanje Čerenkova. Prispevek slednjega k energijskim izgubam je navkljub visokim energijam delcev zelo majhen 0.1% in celo manjši napram izgubam zaradi trkov. Kar loči omenjeni proces od ostalih je sevanje pod konstantnim kotom, kar nam omogoča natančno identifikacijo delcev. Pragovni števci omogočajo ločitev delcev nad/pod pragom, kjer je nujno predhodno poz- 11
12 Slika 10: (zgoraj ) Obroči Čerenkova v eksperimentu HERA-B RICH in (spodaj ) tipični dogodki [20]. Slika 11: RICH detektor v LHCb eksperimentu [20]. navanje gibalne količine delcev za dobrobit delovanja detektorja. RICH detektorje odlikuje velik fazni prostor naletnih delcev, omogoča določanje trajektorij delcev in hkrati dosegajo 12
13 visoke resolucije. V pospeševalniku BELLE na Japonskem so za detekcijo fotonov Čerenkova uporabljali ACC števec, nadgradnja BELLE 2, ki bo začel obratovati leta 2015, pa bodo uporabljali RICH detektor z medijem iz kvarčnih palic. Literatura [1] B. M. Bolotovskii, Vavilov-Cherenkov radiation: its discovery and application, Physics-Uspekhi 52 (11), (2009). [2] C. Grupen, B. Shwartz, Particle detectors (Cambridge University Press, Second Edition, New York, 2008). [3] K. Kleinknecht, Detectors for particle radiation (Cambridge University Press, Second Edition, 1985). [4] J. V. Jelly, Čerenkov radiation and its applications (Pergamon Press, 1958). [5] ( ). [6] W. R. Leo, Techniques for nuclear and particle physics experiments (Springer, Berlin, 1987). [7] P. Križan, Particle identification and forward detectors, ACT Lectures on Detectors (4/5) (CERN, May 12, 2011). [8] T. Sumiyoshi, I. Adachi, R. Enomoto, T. Iijima, R. Suda, C. Leonidopoulos, D. R. Marlow, E. Prebys, R. Kawabata, H. Kawai, T. Ooba, M. Nanao, K. Suzuki, S. Ogawa, A. Murakami, M. H. R. Khan, Silica aerogel Cherenkov counter for the KEK B-factory experiment, Nucl. Instr. and Meth. A 433, 385 (1999). [9] J. Haba, Part 2: Detector, Letter of Intent for KEK Super B Factory (2004). [10] ( ). [11] S. Mitchell, Survey of PMT Photocathode Quantum Efficiencies (University of Colorado, 2008). [12] E. L. Garwin,Y. Tomkiewicz, D. Trines, Method for elimination of quartz-face phototubes in Čerenkov counters by use of wavelength-shifters, SLAC-PUB-1133 (Stanford University, 1972). [13] X. Dai, E. Rollin, A. Bellerive, C. Hargrove, D. Sinclair, C. Mifflin, F. Zhang, Wavelength shifters for water Cherenkov detectors, Nucl. Instr. and Meth. A 589, 290 (2008). [14] J. Seguinot, T. Ypsilantis, A hitorical survey of ring imaging Cherenkov counters, Nucl. Instr. and Meth. A 343, 1 (1994). [15] T. Ypsilantis, J. Seguinot, Theory of ring imaging Cherenkov counters, Nucl. Instr. and Meth. A 343, 30 (1994). [16] P. Križan, Short course: Particle identification (IEEE/NSS Lyon 2000). [17] ( ). [18] ( ). [19] Y. Kozakai, K. Fujita, D. Hayashi, T. Iijima, Y. Mazuka, T. Fukushima, H. Kawai, A. Kuratani, I. Adachi, S. Nishida, Y. Unno, P. Križan, A. Gorišek, S. Korpar, R. Pestotnik, M. Iwabuchi S. Ogawa, T. Nakagawa, T. Seki, T. Sumiyoshi, Study of Proximity focusing RICH with multiple refractive index aerogel radiator, SNIC Symposium (Stanford, California, 2006). [20] P. Križan, Detectors for particle identification, Nucl. Instr. and Meth. A 581, 57 (2007). 13
Tests of the BURLE 64-anode MCP PMT as the detector of Cherenkov photons
Tests of the BURLE 64-anode MCP PMT as the detector of Cherenkov photons Jožef Stefan Institute, Ljubljana, Slovenia; currently CERN, Geneva, Switzerland November 30 December 5, 2004 for BELLE Aerogel
More informationTests of the Burle anode MCP PMT as a detector of Cherenkov photons
uclear Instruments and Methods in Physics Research A 567 (26) 124 128 www.elsevier.com/locate/nima Tests of the Burle 8511 64-anode MCP PMT as a detector of Cherenkov photons P. Krizˇan a,b,, I. Adachi
More informationENERGY AND MASS SPECTROSCOPY OF IONS AND NEUTRALS IN COLD PLASMA
UDK621.3:(53+54+621 +66), ISSN0352-9045 Informaclje MIDEM 3~(~UU8)4, Ljubljana ENERGY AND MASS SPECTROSCOPY OF IONS AND NEUTRALS IN COLD PLASMA Marijan Macek 1,2* Miha Cekada 2 1 University of Ljubljana,
More informationStudy of highly transparent silica aerogel as a RICH radiator
Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A 553 (2005) 146 151 www.elsevier.com/locate/nima Study of highly transparent silica aerogel as a RICH radiator I. Adachi a,, S. Fratina b, T. Fukushima
More informationAerogel RICH counter for the Belle II forward PID
Aerogel RICH counter for the Belle II forward PID a, I. Adachi b, N. Hamada c, M. Higuchi d, T. Iijima e, S. Iwata f, H. Kakuno f, H. Kawai g, S. Korpar ah, P. Križan ai, S. Nishida b, S. Ogawa c, R. Pestotnik
More informationHybrid Avalanche Photo Detector for Belle II ARICH detector
University of Ljubljana Faculty of Mathematics and Physics Physics department Seminar I Hybrid Avalanche Photo Detector for Belle II ARICH detector Author: Mitja Predikaka Suprevisors: dr. Rok Pestotnik
More informationTOPLJENEC ASOCIIRA LE V VODNI FAZI
TOPLJENEC ASOCIIRA LE V VODNI FAZI V primeru asociacij molekul topljenca v vodni ali organski fazi eksperimentalno določeni navidezni porazdelitveni koeficient (P n ) v odvisnosti od koncentracije ni konstanten.
More informationUPORABA FOTOSPEKTROMETRIJE ZA DOLOČANJE EMISIJSKIH SPEKTROV PLINSKIH SVETIL. Lucija Švent
UPORABA FOTOSPEKTROMETRIJE ZA DOLOČANJE EMISIJSKIH SPEKTROV PLINSKIH SVETIL Lucija Švent V seminarju razložim, zakaj imajo atomi diskreten spekter energijskih nivojev in predstavim meritve spektrov emitirane
More informationarxiv:hep-ex/ v1 12 Dec 1994
KEK Preptint 93-43 June 1993 arxiv:hep-ex/94107v1 12 Dec 1994 Test of Various Photocathodes Ryoji Enomoto, Takayuki Sumiyoshi National Laboratory for High Energy Physics, 1-1 Oho, Tsukuba-shi, Ibaraki
More information7 Particle Identification. Detectors for Particle Physics Manfred Krammer Institute of High Energy Physics, Vienna, Austria
7 Particle Identification Detectors for Particle Physics Manfred Krammer Institute of High Energy Physics, Vienna, Austria 7.0 Content 7.1 Methods for Particle Identification 7.2 Mass of Charged Particles
More informationENAČBA STANJA VODE IN VODNE PARE
ENAČBA STANJA VODE IN VODNE PARE SEMINARSKA NALOGA PRI PREDMETU JEDRSKA TEHNIKA IN ENERGETIKA TAMARA STOJANOV MENTOR: IZRED. PROF. DR. IZTOK TISELJ NOVEMBER 2011 Enačba stanja idealni plin: pv = RT p tlak,
More informationČerenkov effect: review and usage in particle physics
Univerza v Ljubljani Fakulteta za matematiko in fiziko Čerenkov effect: review and usage in particle physics Author: Žiga Brenčič Mentor: dr. Andrej Gorišek Jožef Stefan Institute Experimental Particle
More informationCherenkov Detectors in Particle Physics. Brad Wogsland University of Tennessee
Cherenkov Detectors in Particle Physics Brad Wogsland University of Tennessee Outline Cherenkov light RICH detectors CRID detectors The DIRC Design & performance Potential for use in Future experiments
More informationPoS(PhotoDet 2012)008
Study of 144-Channel Multi-Anode Hybrid Avalanche Photo-Detector for the Belle II RICH Counter a, R Dolenec b, K. Hara a, M. Higuchi c, T. Iijima d, S. Iwata e, H. Kakuno e, H. Kawai f, T. Kawasaki g,
More informationTests of the BURLE 64-anode MCP PMT as the detector of Cherenkov photons
Tests of the BURLE 64-anode MCP PMT as the detector of Cherenkov photons Peter Križan University of Ljubljana and J. Stefan Institute Contents Motivation and requirements BURLE MCP-PMT Beam test results
More informationHIGGSOV MEHANIZEM MITJA FRIDMAN. Fakulteta za matematiko in fiziko Univerza v Ljubljani
HIGGSOV MEHANIZEM MITJA FRIDMAN Fakulteta za matematiko in fiziko Univerza v Ljubljani V članku je predstavljen Higgsov mehanizem, ki opisuje generiranje mase osnovnih delcev. Vpeljan je Lagrangeov formalizem,
More informationInteraction of particles with matter - 2. Silvia Masciocchi, GSI and University of Heidelberg SS2017, Heidelberg May 3, 2017
Interaction of particles with matter - 2 Silvia Masciocchi, GSI and University of Heidelberg SS2017, Heidelberg May 3, 2017 Energy loss by ionization (by heavy particles) Interaction of electrons with
More informationMIKROFOKUSIRANJE RENTGENSKIH ŽARKOV
UNIVERZA V LJUBLJANI FAKULTETA ZA MATEMATIKO IN FIZIKO ODDELEK ZA FIZIKO MIKROFOKUSIRANJE RENTGENSKIH ŽARKOV Povzetek V energijskem področju rentgenske svetlobe je vakuum optično gostejši od snovi. Zato
More informationResults from R&D of Cherenkov detectors at Novosibirsk
Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A 8 (7) 4 44 www.elsevier.com/locate/nima Results from R&D of Cherenkov detectors at Novosibirsk A.Yu. Barnyakov a, M.Yu. Barnyakov a, K.I. Beloborodov
More informationDevelopment of aerogel Cherenkov counters at Novosibirsk
Radiation Physics and Chemistry 75 (2006) 862 867 www.elsevier.com/locate/radphyschem Development of aerogel Cherenkov counters at Novosibirsk A.Yu. Barnyakov a, M.Yu. Barnyakov a,j.ba hr b, T. Bellunato
More informationTransition radiation detectors
Particle Identification de/dx measurement Time of flight Cherenkov detectors Κ π µ p Transition radiation detectors Christian Joram V/ Particle Identification Particle Identification Particle identification
More informationLecture 4 Calorimetry. Lecture 5a - Particle Identification. Lecture 5b - Detector Systems/ Design
Outline Lecture - Introduction Lecture - Tracking Detectors Lecture 3 - Scintillation and Photodetection Lecture 4 Calorimetry Lecture 5a - Particle Identification C. Joram, L. Ropelewski L. Ropelewski,
More informationA RICH Photon Detector Module with G-APDs
A RICH Photon Detector Module with G-APDs S. Korpar a,b, H. Chagani b, R. Dolenec b, P. Križan b,c, R. Pestotnik b, A. Stanovnik b,c a University of Maribor, b J. Stefan Institute, c University of Ljubljana
More informationThe HERMES Dual-Radiator Ring Imaging Cerenkov Detector N.Akopov et al., Nucl. Instrum. Meth. A479 (2002) 511
The HERMES Dual-Radiator Ring Imaging Cerenkov Detector N.Akopov et al., Nucl. Instrum. Meth. A479 (2002) 511 Shibata Lab 11R50047 Jennifer Newsham YSEP student from Georgia Institute of Technology, Atlanta,
More informationParticle Detectors A brief introduction with emphasis on high energy physics applications
Particle Detectors A brief introduction with emphasis on high energy physics applications TRIUMF Summer Institute 2006 July 10-21 2006 Lecture I measurement of ionization and position Lecture II scintillation
More informationTiming and cross-talk properties of BURLE multi-channel MCP-PMTs
Timing and cross-talk properties of BURLE multi-channel MCP-PMTs, Peter Križan, Rok Pestotnik University of Maribor, University of Ljubljana and Jožef Stefan Institute Outline of the talk: Motivation:
More informationAn Overview of RICH Detectors From PID to Velocity Spectrometers
An RICH Detectors From PID to Velocity Spectrometers, January 29, 2008 Goal - a broad overview for this afternoon s session I. Introduction II. Recent RICH history. A review of some experiments and their
More informationFOTONSKI POGON. Avtor: Črt Harej Mentor: prof. dr. Simon Širca. Ljubljana, Maj 2016
FOTONSKI POGON Seminar I b - 1. letnik, II. stopnja Avtor: Črt Harej Mentor: prof. dr. Simon Širca Ljubljana, Maj 2016 Povzetek Človeštvo že skoraj 60 let raziskuje in uresničuje vesoljske polete. V tem
More informationMagnetizem bakrovih dimerov
Magnetizem bakrovih dimerov Diplomski seminar na bolonjskem študijskem programu 1. stopnje Fizika Urška Moraus Mentor: doc. dr. Marko Jagodič Maribor, 2013 Moraus, U: Magnetizem bakrovih dimerov Diplomski
More informationGeometrijske faze v kvantni mehaniki
Seminar 1-1. letnik, 2. stopnja Geometrijske faze v kvantni mehaniki Avtor: Lara Ulčakar Mentor: prof. dr. Anton Ramšak Ljubljana, november 2014 Povzetek V seminarju so predstavljene geometrijske faze,
More informationGEOMETRIJSKE FAZE V KVANTNI MEHANIKI
GEOMETRIJSKE FAZE V KVANTNI MEHANIKI LARA ULČAKAR Fakulteta za matematiko in fiziko Univerza v Ljubljani V članku so predstavljene geometrijske faze, ki nastopijo pri obravnavi kvantnih sistemov. Na začetku
More informationA study of the angular resolution of the ALICE HMPID CsI-RICH detector
EUROPEAN ORGANIZATION FOR NUCLEAR RESEARCH A study of the angular resolution of the ALICE HMPID CsI-RICH detector CERN-EP--5 January A. Di Mauro CERN-EP/AIT Abstract In this report is presented an investigation
More informationIonization Energy Loss of Charged Projectiles in Matter. Steve Ahlen Boston University
Ionization Energy Loss of Charged Projectiles in Matter Steve Ahlen Boston University Almost all particle detection and measurement techniques in high energy physics are based on the energy deposited by
More informationParticle Identification at a super B Factory. FRASCATI WORKSHOP DISCUSSION ON PID
Particle Identification at a super B Factory. FRASCATI WORKSHOP DISCUSSION ON PID Do no harm! ( The Hippocratic oath of detector designers, especially for those outside you ). Keep a minimum thickness
More informationNovel sensors for Cherenkov counters
Novel sensors for Cherenkov counters Peter Križan University of Ljubljana and J. Stefan Institute Advanced Instrumentation Seminar, SLAC, June 10, 2009 Contents Why particle identification? Ring Imaging
More informationPrehod v superprevodno stanje
Prehod v superprevodno stanje Uvod Leta 1911 je nizozemski fizik H. Kammerlingh Onnes specialist za eksperimentalno fiziko nizkih temperatur pri poskusih s tekočim helijem ugotovil, da teče pri temperaturah
More informationMeritve Casimirjevega efekta z nanomembranami
Oddelek za fiziko Seminar a -. letnik, II. stopnja Meritve Casimirjevega efekta z nanomembranami avtor: Žiga Kos mentor: prof. dr. Rudolf Podgornik Ljubljana, 29. januar 203 Povzetek V tem seminarju bo
More informationMikrovalovno sevanje ozadja
Seminar Ia 1. Letnik, II. stopnja Mikrovalovno sevanje ozadja Avtor: Lino Šalamon Mentor: Simon Širca Ljubljana, januar 2014 Povzetek: V seminarju bom najprej govoril o zgodovini mikrovalovnega sevanja
More informationModule of Silicon Photomultipliers as a single photon detector of Cherenkov photons
Module of Silicon Photomultipliers as a single photon detector of Cherenkov photons R. Pestotnik a, H. Chagani a, R. Dolenec a, S. Korpar a,b, P. Križan a,c, A. Stanovnik a,c a J. Stefan Institute, b University
More informationGeneral Information. Muon Lifetime Update. Today s Agenda. The next steps. Reports due May 14
General Information Muon Lifetime Update The next steps Organize your results Analyze, prepare plots, fit lifetime distribution Prepare report using the Latex templates from the web site Reports due May
More informationŠtudijska smer Study field. Samost. delo Individ. work Klinične vaje work. Vaje / Tutorial: Slovensko/Slovene
UČNI NAČRT PREDMETA / COURSE SYLLABUS Predmet: Kvantna mehanika Course title: Quantum mechanics Študijski program in stopnja Study programme and level Univerzitetni študijski program 1.stopnje Fizika First
More informationDevelopment of Ring-Imaging Cherenkov Counter for Heavy Ions
Development of Ring-Imaging Cherenkov Counter for Heavy Ions Masahiro Machida Tokyo University of Science New Facilities and Instrumentation INPC 2016 Collaborators 2 Tokyo University of Science M. Machida,
More informationarxiv: v1 [physics.ins-det] 18 Jun 2014
Silica aerogel radiator for use in the A-RICH system utilized in the Belle II experiment Makoto Tabata a,b,, Ichiro Adachi c, Nao Hamada d, Koji Hara c, Toru Iijima e, Shuichi Iwata f, Hidekazu Kakuno
More informationa) National Laboratory for High Energy Physics (KEK), b) Saga University, c) National Kaohsiung Normal University, d) National Taiwan University,
KEK Preprint 96-21 BELLE Preprint 96-3 BELLE Aerogel Cerenkov Counter for the BELLE Experiment T.Iijima a, I.Adachi a, M.Amami b, R.Enomoto a, R.S.Guo c, K.Hayashi a, H.C.Huang d, R.Itoh a, S.Kobayashi
More informationAttempt to prepare seasonal weather outlook for Slovenia
Attempt to prepare seasonal weather outlook for Slovenia Main available sources (ECMWF, EUROSIP, IRI, CPC.NCEP.NOAA,..) Two parameters (T and RR anomally) Textual information ( Met Office like ) Issued
More informationMultipla korelacija in regresija. Multipla regresija, multipla korelacija, statistično zaključevanje o multiplem R
Multipla koelacia in egesia Multipla egesia, multipla koelacia, statistično zaklučevane o multiplem Multipla egesia osnovni model in ačunane paametov Z multiplo egesio napoveduemo vednost kiteia (odvisne
More informationTime-of-Flight PET using Cherenkov Photons Produced in PbF 2
Photons Produced in PbF 2 R. Dolenec a, S. Korpar b,a, P. Križan c,a, R. Pestotnik a, A. Stanovnik d,a a, Ljubljana, Slovenia b Faculty of Chemistry and Chemical Engineering, University of Maribor, Slovenia
More informationLecture 16 Light transmission and optical detectors
Lecture 6 Light transmission and optical detectors Charged particle traversing through a material can generate signal in form of light via electromagnetic interactions with orbital electrons of the atoms
More informationEVA MARKELJ RAČUNALNIŠKO SIMULIRANJE SIPANJA SVETLOBE V ATMOSFERI
UNIVERZA V LJUBLJANI PEDAGOŠKA FAKULTETA EVA MARKELJ RAČUNALNIŠKO SIMULIRANJE SIPANJA SVETLOBE V ATMOSFERI DIPLOMSKO DELO LJUBLJANA, 2016 UNIVERZA V LJUBLJANI PEDAGOŠKA FAKULTETA DVOPREDMETNI UČITELJ:
More informationParticle Detectors. Summer Student Lectures 2010 Werner Riegler, CERN, History of Instrumentation History of Particle Physics
Particle Detectors Summer Student Lectures 2010 Werner Riegler, CERN, werner.riegler@cern.ch History of Instrumentation History of Particle Physics The Real World of Particles Interaction of Particles
More informationTHE LHCb experiment [1] is equipped with two Ring
A RICH with aerogel: a study of refractive index uniformity M. Alemi, T. Bellunato, M. Calvi, C. Matteuzzi, M. Musy, D. L. Perego Università degli Studi di Milano Bicocca and INFN, Piazza della Scienza
More informationGuest Lecture PHY 7361: Harnessing Cherenkov Radiation SteveSekula, 13 April 2010 (created 9 April 2010)
Physics Notebook - 2010 Steve Sekula's Analysis Notebook Physics Notebook - 2010 Steve Sekula's Analysis Notebook Guest Lecture PHY 7361: Harnessing Cherenkov Radiation SteveSekula, 13 April 2010 (created
More informationMerjenje difuzije z magnetno resonanco. Avtor: Jasna Urbanija Mentor: doc.dr.igor Serša
Merjenje difuzije z magnetno resonanco Avtor: Jasna Urbanija Mentor: doc.dr.igor Serša Univerza v Ljubljani Fakulteta za matematiko in fiziko Februar 2005 1 Povzetek Pojav jedrske magnetne resonance omogoča
More informationThe Cherenkov effect
The Cherenkov effect A charged particle traveling in a dielectric medium with n>1 radiates Cherenkov radiation if its velocity is larger than the phase velocity of light v>c/n or β > 1/n (threshold) A
More informationUNIVERZA V LJUBLJANI PEDAGOŠKA FAKULTETA POLONA ŠENKINC REŠEVANJE LINEARNIH DIFERENCIALNIH ENAČB DRUGEGA REDA S POMOČJO POTENČNIH VRST DIPLOMSKO DELO
UNIVERZA V LJUBLJANI PEDAGOŠKA FAKULTETA POLONA ŠENKINC REŠEVANJE LINEARNIH DIFERENCIALNIH ENAČB DRUGEGA REDA S POMOČJO POTENČNIH VRST DIPLOMSKO DELO LJUBLJANA, 2016 UNIVERZA V LJUBLJANI PEDAGOŠKA FAKULTETA
More informationCherenkov light imaging in particle and nuclear physics experiments
Cherenkov light imaging in particle and nuclear physics experiments K. Inami (Nagoya univ.) 2016/9/5, RICH2016 Topics in the session 2 Performance of the LHCb RICH detectors during the LHC Run II ALICE-HMPID
More informationStatus of the LHCb RICH and hadron particle identification
Status of the LHCb RICH and hadron particle identification M. Adinolfi University of Oxford On behalf of the LHCb collaboration (with many thanks to all the people whose presentations have been n hacked)
More informationLighthillova akustična analogija in zvočni hrup pri turbulenci. Drugi del Lighthill acoustic analogy and noise in turbulence. Second part.
Lighthillova akustična analogija in zvočni hrup pri turbulenci. Drugi del Lighthill acoustic analogy and noise in turbulence. Second part. Rudolf Podgornik, Nikola Holeček, Brane Širok in Marko Hočevar
More informationPoS(PD07)020. Timing Properties of MCP-PMT. Kenji Inami. Nagoya university, Nagoya, Japan
Nagoya university, Nagoya, Japan E-mail: kenji@hepl.phys.nagoya-u.ac.jp We have studied timing properties of 4 different types of micro-channel-plate photo-multiplier tubes (MCP-PMT) by irradiating with
More informationσx=2.5cm, slpx =33mrd
NOTE 0221 MUON COOLING EXPERIMENT- MC SIMULATION of BEAM PARTICLE ID L. Cremaldi *, D.Summers University of Mississippi Oct 10, 2001 I. INTRODUCTION In future tests of a muon cooling channel e,. beam tagging
More informationDelovanje laserjev. Osnove laserske tehnike
Delovanje laserjev Osnovni gradniki laserja Aktivna snov Procesi interakcije svetlobe s snovjo Inverzna populacija Črpanje aktivne snovi Optični resonator Kontinuirno in bliskovno delovanje 1 Osnovni gradniki
More informationParticle Identification and Forward Detectors
ACT Lectures on Detectors (4/5) CERN, May 12, 2011 Particle Identification and Forward Detectors Peter Križan University of Ljubljana and J. Stefan Institute University of Ljubljana Jožef Stefan Institute
More informationRICH detectors for LHCb
RICH detectors for LHCb Tito Bellunato INFN Milano-Bicocca On behalf of the LHCb RICH collaboration 10th International Conference on Instrumentation for Colliding Beam Physics 10th International Conference
More informationSeminar 1-1. letnik Pedagoška fizika (2. stopnja) Sencografija. Avtor: Matej Gabrijelčič. Mentor: doc.dr. Aleš Mohorič. Ljubljana, oktober 2014
Seminar 1-1. letnik Pedagoška fizika (2. stopnja) Sencografija Avtor: Matej Gabrijelčič Mentor: doc.dr. Aleš Mohorič Ljubljana, oktober 2014 Povzetek Sencografija je uporabna tehnika za vizualizacijo sprememb
More informationTermoelektrični pojav
Oddelek za fiziko Seminar 4. letnik Termoelektrični pojav Avtor: Marko Fajs Mentor: prof. dr. Janez Dolinšek Ljubljana, marec 2012 Povzetek Seminar govori o termoelektričnih pojavih. Koncentriran je predvsem
More informationParticle Identification with Disc DIRC at PANDA
Particle Identification with Disc DIRC at PANDA Mustafa Schmidt, Simon Bodenschatz, Michael Düren, Erik Etzelmüller, Klaus Föhl, Avetik Hayrapetyan, Julian Rieke TIPP 217 May 23, 217 Mustafa Schmidt Particle
More informationParticle Interactions in Detectors
Particle Interactions in Detectors Dr Peter R Hobson C.Phys M.Inst.P. Department of Electronic and Computer Engineering Brunel University, Uxbridge Peter.Hobson@brunel.ac.uk http://www.brunel.ac.uk/~eestprh/
More informationAerogel counter with a Fresnel lens. Guy Paic Instituto de Ciencias Nucleares UNAM Mexico
Aerogel counter with a Fresnel lens Guy Paic Instituto de Ciencias Nucleares UNAM Mexico outline The physics case The constraint on the detector The principle of propagation and focalisation Results of
More informationKaon Identification at NA62. Institute of Physics Particle, Astroparticle, and Nuclear Physics groups Conference 2015
Kaon Identification at NA62 Institute of Physics Particle, Astroparticle, and Nuclear Physics groups Conference 2015 Francis Newson April 2015 Kaon Identification at NA62 K πνν NA48 and NA62 K + π + νν
More informationUPORABA TERMOGRAFIJE V ELEKTRIČNIH NAPRAVAH
I UNIVERZA V MARIBORU FAKULTETA ZA ELEKTROTEHNIKO, RAČUNALNIŠTVO IN INFORMATIKO 2000 Maribor, Smetanova ul. 17 Diplomska naloga visokošolskega strokovnega študijskega programa UPORABA TERMOGRAFIJE V ELEKTRIČNIH
More informationSeminar - 1. letnik bolonjske magistrske stopnje. O energijskih bilanci v fuzijskem reaktorju - Lawsonov kriterij. Avtor: Matic Kunšek
Seminar - 1. letnik bolonjske magistrske stopnje O energijskih bilanci v fuzijskem reaktorju - Lawsonov kriterij Avtor: Matic Kunšek Mentor: dr. Tomaž Gyergyek Ljubljana, marec 2014 Povzetek: V tem seminarju
More informationElektromagnetno polje: 1. vaje (4. in )
1 Elektromagnetno polje: 1. vaje (4. in 5. 10. 2016) asistent: Martin Klanjšek (01 477 3866, martin.klanjsek@ijs.si) 0. Uvertura in ponovitev nekaj matematičnih pripomočkov [vektorska analiza (Gaussov
More informationSabina Markelj METODA ZA DETEKTIRANJE VIBRACIJSKO-ROTACIJSKO VZBUJENIH MOLEKUL VODIKA DIPLOMSKO DELO
UNIVERZA V LJUBLJANI FAKULTETA ZA MATEMATIKO IN FIZIKO Sabina Markelj METODA ZA DETEKTIRANJE VIBRACIJSKO-ROTACIJSKO VZBUJENIH MOLEKUL VODIKA DIPLOMSKO DELO Mentor: prof. dr. Miloš Budnar Somentor: dr.
More informationFIZIKA VIRUSOV. Avtor: Miran Dragar Mentor: prof. dr. Rudolf Podgornik. Maj Povzetek
UNIVERZA V LJUBLJANI Fakulteta za matematiko in fiziko Oddelek za fiziko FIZIKA VIRUSOV Avtor: Miran Dragar Mentor: prof. dr. Rudolf Podgornik Maj 2007 Povzetek V seminarju bo predstavljen preprost model,
More informationUniverza v Ljubljani, Fakulteta za matematiko in fiziko. Seminar
Univerza v Ljubljani, Fakulteta za matematiko in fiziko Seminar Disperzijski modeli za modeliranje izpustov Avtor: Maruška Mole Mentor: asist. Rahela Žabkar Ljubljana, februar 2009 Povzetek Seminar predstavi
More informationMIKROFLUIDIKA. Fakulteta za matematiko in fiziko Univerza v Ljubljani
MIKROFLUIDIKA MATIC NOČ Fakulteta za matematiko in fiziko Univerza v Ljubljani V članku je opisano področje mikrofluidike. Najprej so opisani osnovni fizikalni zakoni, ki veljajo za tekočine majhnih volumnov,
More informationSPEKTROSKOPIJA PROTONSKO VZBUJENIH RENTGENSKIH ŽARKOV - PIXE
SPEKTROSKOPIJA PROTONSKO VZBUJENIH RENTGENSKIH ŽARKOV - PIXE MIMOZA NASESKA, MATIC PEČOVNIK Fakulteta za matematiko in fiziko Univerza v Ljubljani Namen članka je predstaviti spektroskopsko ionsko metodo
More informationJEDRSKA URA JAN JURKOVIČ. Fakulteta za matematiko in fiziko Univerza v Ljubljani
JEDRSKA URA JAN JURKOVIČ Fakulteta za matematiko in fiziko Univerza v Ljubljani Natančnost časa postaja vse bolj uporabna in pomembna, zato se rojevajo novi načini merjenja časa. Do danes najbolj natančnih
More informationReševanje problemov in algoritmi
Reševanje problemov in algoritmi Vhod Algoritem Izhod Kaj bomo spoznali Zgodovina algoritmov. Primeri algoritmov. Algoritmi in programi. Kaj je algoritem? Algoritem je postopek, kako korak za korakom rešimo
More informationDoločanje stopnje oblačnosti z metodo merjenja temperature neba
Univerza v Ljubljani Fakulteta za elektrotehniko Štefan Mikuž Določanje stopnje oblačnosti z metodo merjenja temperature neba Diplomsko delo univerzitetnega študija Mentor: doc. dr. Marko Jankovec Ljubljana,
More informationAEROGEL AND ITS APPLICATIONS TO RICH DETECTORS
AEROGEL AND ITS APPLICATIONS TO RICH DETECTORS E. Nappi INFN, Sez. Bari, Istituto Nazionale di Fisica Nucleare, via Amendola 173, I-70126 Bari, Italy ABSTRACT Beam test results show that the new generation
More informationMateriali za shranjevanje vodika
Univerza v Ljubljani Fakulteta za matematiko in fiziko Oddelek za fiziko Seminar Materiali za shranjevanje vodika Avtor: Jaka Petelin Mentor: dr. Denis Arčon Ljubljana, Maj 008 Povzetek V seminarju bom
More informationParticle production vs. energy: how do simulation results match experimental measurements?
Particle production vs. energy: how do simulation results match experimental measurements? Sezione INFN Milano Bicocca E-mail: maurizio.bonesini@mib.infn.it This talk is about the available hadroproduction
More informationAuthor s Accepted Manuscript
Author s Accepted Manuscript Refractive index of silica aerogel: Uniformity and dispersion law T. Bellunato, M. Calvi, C. Matteuzzi, M. Musy, D.L. Perego, B. Storaci PII: S0168-900(08)00971-6 DOI: doi:10.1016/j.nima.008.07.07
More informationStatus of the LHCb RICH detector and the HPD
Beauty 2005 Status of the LHCb RICH detector and the HPD Tito Bellunato Università degli Studi di Milano Bicocca & INFN On behalf of the LHCb RICH group Assisi 23 June Assisi 2005 23 June Tito Bellunato
More informationPOLJSKA EMISIJA (MINIATURIZACIJA KATODNE CEVI)
POLJSKA EMISIJA (MINIATURIZACIJA KATODNE CEVI) V zadnjih 50 letih smo priče posebnemu tehnološkemu procesu, imenovanemu miniaturalizacija. Če je bil konec 19. in nekje do sredine 20. stoletja zaznamovan
More informationDetectors in Nuclear Physics (48 hours)
Detectors in Nuclear Physics (48 hours) Silvia Leoni, Silvia.Leoni@mi.infn.it http://www.mi.infn.it/~sleoni Complemetary material: Lectures Notes on γ-spectroscopy LAB http://www.mi.infn.it/~bracco Application
More informationA pattern recognition method for the RICH-based HMPID detector in ALICE
Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A 433 (1999) 262}267 A pattern recognition method for the RICH-based HMPID detector in ALICE For the ALICE HMPID group and Collaboration D. Elia*, N.
More informationAndrej Likar: VETER IN ZVOK. List za mlade matematike, fizike, astronome in računalnikarje
List za mlade matematike, fizike, astronome in računalnikarje SSN 0351-6652 Letnik 23 (1995/1996) Številka 2 Strani 72 75 Andrej Likar: VETER N ZVOK Ključne besede: fizika, valovanje, lom, zvok. Elektronska
More informationDetectors in Nuclear and Particle Physics
Detectors in Nuclear and Particle Physics Prof. Dr. Johanna Stachel Department of Physics und Astronomy University of Heidelberg July 1, 2014 J. Stachel (Physics University Heidelberg) Detectorphysics
More informationCherenkov Detector Simulation
Outline E.Chudakov JLab Cherenkov Detector 1 Cherenkov Detector Simulation E.Chudakov 1 1 JLab For GLUEX Collaboration Meeting, March 2007 http://www.jlab.org/~gen/gluex/gas_cher_geom.html Outline E.Chudakov
More informationKRŠITEV SIMETRIJE CP
KRŠITEV SIMETRIJE CP MITJA ŠADL Fakulteta za matematiko in fiziko Univerza v Ljubljani Članek predstavlja kršitev simetrije CP, ki je potrebna, da nastane svet, v katerem prevladuje snov in ne antisnov.
More informationParticle Identification of the LHCb detector
HCP 2005 Particle Identification of the LHCb detector Ann.Van.Lysebetten@cern.ch on behalf of the LHCb collaboration CERN 5th July 2005 The LHCb experiment : introduction precision measurements of CP violation
More information11 Osnove elektrokardiografije
11 Osnove elektrokardiografije Spoznali bomo lastnosti električnega dipola in se seznanili z opisom srca kot električnega dipola. Opisali bomo, kakšno električno polje ta ustvarja v telesu, kako ga merimo,
More informationSeminar Ia, 1. letnik, 2. stopnja. Metamateriali. Avtor: Urban Mur Mentor: izred. prof. dr. Irena Drevenšek Olenik. Ljubljana, november 2015.
Seminar Ia, 1. letnik, 2. stopnja Metamateriali Avtor: Urban Mur Mentor: izred. prof. dr. Irena Drevenšek Olenik Ljubljana, november 2015 Povzetek V seminarju so predstavljeni metamateriali. V uvodu najprej
More informationCherenkov Radiation. Bradley J. Wogsland August 30, 2006
Cherenkov Radiation Bradley J. Wogsland August 3, 26 Contents 1 Cherenkov Radiation 1 1.1 Cherenkov History Introdution................... 1 1.2 Frank-Tamm Theory......................... 2 1.3 Dispertion...............................
More informationUSING SIMULATED SPECTRA TO TEST THE EFFICIENCY OF SPECTRAL PROCESSING SOFTWARE IN REDUCING THE NOISE IN AUGER ELECTRON SPECTRA
UDK 543.428.2:544.171.7 ISSN 1580-2949 Original scientific article/izvirni znanstveni ~lanek MTAEC9, 49(3)435(2015) B. PONIKU et al.: USING SIMULATED SPECTRA TO TEST THE EFFICIENCY... USING SIMULATED SPECTRA
More informationPHY492: Nuclear & Particle Physics. Lecture 3 Homework 1 Nuclear Phenomenology
PHY49: Nuclear & Particle Physics Lecture 3 Homework 1 Nuclear Phenomenology Measuring cross sections in thin targets beam particles/s n beam m T = ρts mass of target n moles = m T A n nuclei = n moles
More informationReview of relevant Cherenkov imaging i devices in particle/nuclear experiments currently running, under construction and planned
Review of relevant Cherenkov imaging i devices in particle/nuclear experiments currently running, under construction and planned David Websdale Imperial College London 6th International Workshop on Ring
More information2A skupina zemeljskoalkalijske kovine
1. NALOGA: V ČEM SE RAZLIKUJETA BeO IN MgO? 1. NALOGA: ODGOVOR Elementi 2. periode (od Li do F) se po fizikalnih in kemijskih lastnostih (diagonalne lastnosti) znatno razlikujejo od elementov, ki so v
More information