Xác định hàm lực chuyển dời lưỡng cực điện (E1) của 56 Mn từ Bn về các mức năng lượng thấp bằng phân rã gamma nối tầng

Size: px

Start display at page:

Download "Xác định hàm lực chuyển dời lưỡng cực điện (E1) của 56 Mn từ Bn về các mức năng lượng thấp bằng phân rã gamma nối tầng"

Amos Dawson
6 years ago
Views:

1 Xác định hàm lực chuyển dờ lưỡng cực đện (E1) của 56 Mn từ Bn về các mức năng lượng thấp bằng phân rã gamma nố tầng Nguyễn An Sơn Trường Đạ học Đà Lạt ( Bà nhận ngày 12 tháng 09 năm 2015, nhận đăng ngày 28 tháng 03 năm 2016) TÓM TẮT Nghên cứu, tính toán hàm lực chuyển dờ gamma là cần thết để xác định một số đặc trưng của hạt nhân như: spn, độ chẵn lẻ, loạ dịch chuyển, tết dện phản ứng, Trong nghên cứu này, ba mẫu 55Mn được sử dụng để kích hoạt tạ kênh ngang số 3 của Lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt. Thu nhận số lệu bằng phương pháp trùng phùng sự kện-sự kện vớ hệ trùng phùng gamma-gamma. Kết quả đo gả kích thích của 56Mn đã thu nhận được 49 cặp chuyển dờ gamma nố tầng; đồng thờ đã ứng dụng mẫu lớp để tính toán spn, độ chẵn lẻ, hàm lực dịch chuyển lưỡng cực đện E1, và so sánh xác suất dịch chuyển gữa lý thuyết và thực nghệm. Từ khóa: Dịch chuyển lưỡng cực đện E1; spn và độ chẵn lẻ; 56 Mn; Hàm lực dịch chuyển gamma. MỞ ĐẦU Hàm lực chuyển dờ gamma nố tầng là tham số quan trọng trong vệc xác định các đặc trưng của hạt nhân kh gả kích thích. Hàm lực cho bết đặc tính dịch chuyển cũng như xác suất của các kênh phản ứng. Kh xác định được hàm lực, chúng ta có thể xác định các tham số của hạt nhân như: tết dện bắt bức xạ, phổ bức xạ, thờ gan sống của mức, Trường hợp gả kích thích, nếu độ lệch spn gữa mức đầu và mức sau không lớn, thì xác suất gh nhận bằng thực nghệm của dịch chuyển gamma chủ yếu là dịch chuyển lưỡng cực đện, dịch chuyển tứ cực đện và dịch chuyển lưỡng cực từ [1]. Nghên cứu bằng thực nghệm trên hạt nhân 56 Mn đã thực hện từ khá sớm [2]. Hầu hết các nghên cứu chủ yếu xác định năng lượng, cường độ chuyển dờ của quá trình gả kích thích từ mức năng lượng B n, năng lượng lên kết của neutron, vớ 56 Mn ( kev) kh ba mẫu 55 Mn bắt neutron [3, 4]. Một số nghên cứu đo đạc và tính toán spn và độ chẵn lẻ của các mức năng lượng thấp của 56 Mn [5]. Các nghên cứu sau này đã quan tâm đến hàm lực chuyển dờ của một số chuyển dờ gamma [6, 7], tuy nhên chỉ xác định được hàm lực của một số ít dịch chuyển gamma. Trong nghên cứu này, ba mẫu 55Mn được sử dụng 55 Mn thường tồn tạ ở dạng oxde trong tự nhên. Độ phổ bến đồng vị của 55 Mn trong tự nhên là 100 %, tết dện bắt neutron nhệt là 13,3 barn [8]. Kh bắt neutron, 55 Mn trở thành hạt nhân 56 Mn. 56 Mn là hạt nhân trung bình, gồm 25 proton và 31 neutron. Ở trạng thá cơ bản, theo mẫu lớp, sự phân bố các nucleon trong hạt nhân có thể mô tả như sau: Phân bố proton: s1/21p 3/21p1/21d 5/22s1/21d 3/21 7/2. Phân bố neutron: s1/21p 3/21p1/21d 5/22s1/21d 3/217/2 2p 3/2. Trạng thá cơ bản của 56 Mn có spn và độ chẵn lẻ được xác định theo quy tắc Brennan Bernsten [1]. Theo nguyên tắc này, ở trạng thá cơ bản, 56 Mn có spn và độ chẵn lẻ là 3 +. Kết quả này phù hợp vớ các công trình công bố lên quan [4, 5]. Kh bắt neutron, ngoà vệc phát bức xạ beta, phần còn lạ tạo thành hạt nhân 56 Mn. Hạt nhân 56 Mn ở mức năng lượng kích thích B n (năng lượng lên kết của neutron vớ hạt nhân) có trạng thá kép vớ spn và độ chẵn lẻ là 2 - và 3 - [4, 5, 9]. Trang 83

2 Scence & Technology Development, Vol 19, No.T Bằng vệc xác định các chuyển dờ gamma nố tầng để xác định hàm lực chuyển dờ thực nghệm. Phản ứng của ba mẫu 55 Mn vớ neutron nhệt được thực hện tạ kênh ngang số 3 của Lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt. Hệ trùng phùng gamma-gamma được sử PHƯƠNG PHÁP Cơ sở lý thuyết B n dụng để thu nhận sự kện trùng phùng. Kết hợp vớ tính toán chuyển dờ đện từ theo mẫu đơn hạt để gả thích và bện luận một số kết quả trong dịch chuyển lưỡng cực đện E1 từ mức B n. Trạng thá hợp phần E 1 Các trạng thá trung gan E 2 Trạng thá cơ bản Hình 1. Mô tả phần rã gamma của hạt nhân hợp phần. Có thể mnh hoạ quá trình phát gamma từ mức B n về trạng thá cuố qua các trạng thá trung gan như Hình 1. Cường độ dịch chuyển gamma nố tầng (I) lên quan đến độ rộng mức rêng phần ở trạng thá đầu (), độ rộng mức toàn phần ở trạng thá đầu (), độ rộng mức rêng phần ở trạng thá cuố () và độ rộng mức toàn phần ở trạng thá cuố () theo công thức [10, 11]: Trang 84 I (1) Nếu có n mức trung gan được tạo bở các dịch chuyển sơ cấp có năng lượng trong khoảng từ E đến E + E thì cường độ dịch chuyển tổng cộng là: I n (2) 1 Trong thực nghệm trùng phùng gamma-gamma, cường độ dịch chuyển gamma nố tầng tỷ lệ vớ dện tích đỉnh tương ứng vớ dịch chuyển nố tầng và được xác định theo công thức (3): I S n S 1 (3) trong đó S là số đếm đỉnh của dịch chuyển gamma nố tầng thứ sau kh đã hệu chỉnh hệu suất gh. Quá trình phân rã gamma của một hạt nhân gắn lền vớ dịch chuyển từ trạng thá kích thích này về trạng thá khác có năng lượng thấp hơn. Do photon là lượng tử của trường đện từ, nên các quá trình dịch chuyển hạt nhân kh phát gamma được gọ là các dịch chuyển đện từ. Một dịch chuyển đện từ luôn luôn bảo toàn năng lượng, spn và độ chẵn lẻ. Nếu hạt nhân có năng lượng, spn và độ chẵn lẻ ở trạng thá đầu tương ứng là E, J, và trạng thá cuố là là, J, thì năng lượng của ta gamma phát ra được xác định từ độ lệch gữa ha mức năng lượng:

3 E = E - (4) Photon là một bozon có spn bằng 1, vì thế moment góc L của photon phả là nguyên dương. Trong dịch chuyển đện từ gữa ha trạng thá hạt nhân J J thì moment góc L của photon được xác định từ hệ thức (5): J J L J J (5) 2L+1 2 L EL 8π(L+1)e b E γ T γ = B(EL) 2 L[(2L+1)!!] c Xác suất dịch chuyển từ: 2L+1 2 L-1 ML 8π(L+1)μ Nb E γ T γ = B(ML) 2 L[(2L+1)!!] c trong đó: (10) (11) Độ chẵn lẻ cũng được bảo toàn trong quá trình dịch chuyển đện từ. = 1 (6) Như vậy độ chẵn lẻ của photon là dương nếu = và phả là âm nếu =-. Vớ dịch chuyển đện thì: ( 1) L (7) và dịch chuyển từ thì: ( 1) L1 (8) vớ L = 1 gọ là bức xạ lưỡng cực, L= 2 gọ là bức xạ tứ cực, L = 3 gọ là bức xạ bát cực, Theo cơ học lượng tử, quá trình phát photon trong phân rã gamma tương đương vớ quá trình hấp thụ photon xảy ra kh hạt nhân bị kích thích bằng phản ứng quang phản ứng. Xác suất dịch chuyển đện từ được xác định bở [12]: 21 EL,ML 8 ( 1) E T γ B( E( M), J ) 2 J [(2 1)!!] c (9) Vớ E là năng lượng của ta gamma. B(E(M)λ, J J ) là xác suất dịch chuyển rút gọn và được xác định vớ các yếu tố ma trận rút gọn của moment đa cực đện và moment đa cực từ. Xét trường hợp gả thích hạt nhân theo mẫu lớn, xác suất dịch chuyển đện từ được xác định như sau: [1] Xác suất dịch chuyển đện: L B(EL) = R L 4πb 3+L (12) L-2 B(ML) = R L-1 πb 3+L vớ L là bậc đa cực của bức xạ gamma, c= kev.cm, e = kev.cm, 13 A 1/3 cm. μ = kev.cm, R = N Độ rộng mức toàn phần của dịch chuyển gamma (Г γ) phụ thuộc vào thờ gan sống trung bình của mức (τ m) theo công thức: (13) m Thờ gan sống trung bình lên hệ vớ chu kỳ bán rã theo công thức: t ln 2 1/ 2 m (14) Thờ gan bán rã của một mức phụ thuộc vào xác suất dịch chuyển gamma theo bậc đa cực và loạ dịch chuyển theo hệ thức sau: t ln 2. (15) 1/2 EL, ML T Trang 85

4 Scence & Technology Development, Vol 19, No.T Như vậy, thờ gan sống trung bình của một mức tỷ lệ nghịch vớ xác suất dịch chuyển gamma: 1, (16) m EL, ML T nên độ rộng phóng xạ toàn phần của mức có thể vết: EL, ML T (17) m Nếu một mức phân rã bằng cách phát gamma về các mức dướ có năng lượng khác nhau, thì độ rộng mức được xác định như sau: B. R (18) Hệ số rẽ nhánh của một mức được xác định bở: I B. R 100% (19) I tot B.R( γ) là hệ số rẽ nhánh của mức tương ứng vớ gamma thứ, I γ là cường độ dịch chuyển của bức xạ gamma thứ và I tot là tổng cường độ của các gamma dịch chuyển từ mức. I tot = ΣI γ (20) [1]: Trường hợp dịch chuyển hỗn hợp tứ cực đện và lưỡng cực từ (E2 + M1) thì độ rộng mức sẽ là: Г γ = Г γ(m1) + Г γ(e2) (21) Hàm lực dịch chuyển gamma M ( EL, ML ) được xác định từ độ rộng phóng xạ rêng phần theo công thức ( EL, ML) M ( EL, ML) (đơn vị w.u.) (22) ( EL, ML) wu ( EL, ML) là độ rộng phóng xạ rêng phần của dịch chuyển tính theo đơn vị Wesskop. Trong wu trường hợp dịch chuyển là lưỡng cực, tứ cực đện và lưỡng cực từ thì độ rộng phóng xạ rêng phần có thể xác định như sau: 11 2/3 3 ( E wu 1) A E (23) 23 4/3 5 ( E wu 2) A E (24) 11 3 ( M wu 1) E (25) trong đó A là số khố của hạt nhân và E γ là năng lượng bức xạ gamma (kev). Hệ thực nghệm Thực nghệm được tến hành tạ kênh ngang số 3 của Lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt. Thông lượng neutron nhệt tạ vị trí đặt mẫu ~10 6 n/cm 2 /s [13]. Đường kính chùm neutron là 1,5 cm. Ba mẫu Mangan ở dạng ôxít MnO 2 dạng bột, đường kính 2 cm, dày 1 mm, nén trên máy nén 10 tấn. Hình 2 trình bày hình ảnh của ba mẫu MnO 2 sử dụng trong thực nghệm. Hình 3 trình bày các bố trí thí nghệm. Trang 86

Chùm Neutron Chì che chắn Detecto r 55 Mn Chắn chùm neutron Hình 2. Hình học ba mẫu 56 Mn Hệ đo được sử dụng trong thu thập số lệu chuyển dờ gamma nố tầng ha bước là hệ trùng phùng gamma-gamma.

5 Chùm Neutron Chì che chắn Detecto r 55 Mn Chắn chùm neutron Hình 2. Hình học ba mẫu 56 Mn Hệ đo được sử dụng trong thu thập số lệu chuyển dờ gamma nố tầng ha bước là hệ trùng phùng gamma-gamma. Sơ đồ hệ đo được trình bày ở Hình 4. Khoảng cách từ ba mẫu đến mỗ detector (DET) là 5cm. Tín hệu thờ gan từ ha lố ra ở 2 detector được các khố khuếch đạ nhanh (TFA) khuếch đạ và tạo dạng cần thết, sau đó đưa tớ các khố gạt ngưỡng hằng (CFD). Gạt ngưỡng hằng CFD được sử dụng để loạ trừ nhễu và ảnh hưởng của các bức xạ gamma năng lượng thấp. Xung ra từ các khố gạt ngưỡng hằng đ tớ lố vào của khố trùng phùng nhanh (COIN). Khố trùng phùng nhanh có độ rộng cửa sổ thờ gan là 30 ns xác định đều kện trùng phùng theo mặt tăng của xung. Lố ra của khố trùng phùng sẽ là xung dương và xung này được sử dụng để mở Gate Detecto Hình 3. Vị trí tương đố gữa ba mẫu, chùm neutron và detector của ha ADC. Như vậy, kh phân rã gamma nố tầng được gh bở cả ha detector thì sẽ có một xung dương ở lố ra của khố trùng phùng nhanh cho phép ha ADC được bến đổ. Tín hệu năng lượng E từ lố ra của ha detector được các khố khuếch đạ phổ (AMP) khuếch đạ và tạo dạng cần thết. Tín hệu ở lố ra các khuếch đạ phổ trễ hơn so vớ tín hệu lố vào một lượng tuỳ theo thờ gan hình thành xung của bộ khuếch đạ (cỡ s), trong kh tín hệu ở lố ra của khố trùng phùng nhanh trễ hơn so vớ tín hệu ở lố ra T của đầu dò chỉ cỡ ns. Như vậy, để đồng bộ thì tín hệu ở lố ra của khố trùng phùng phả được làm trễ đ một lượng tuỳ theo thờ gan hình thành xung của bộ khuếch đạ phổ. Trong thực nghệm này, độ trễ được chọn là 7 s. DET AMP1 ADC1 Neutron Target TFA1 TFA2 CFD1 CFD2 COIN M P A P C DET AMP2 ADC2 Hình 4. Sơ đồ hệ đo thực nghệm Trang 87

6 Scence & Technology Development, Vol 19, No.T Phương pháp gh đo tích luỹ vớ thờ gan đo kéo dà, thu nhận số lệu là gh dạng mã bên độ tỉ lệ vớ năng lượng của bức xạ gamma. KẾT QUẢ Tến hành đo đạc trên kênh ngang số 3 của Lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt. Thờ gan đo thực nghệm là 100 gờ, số sự kện trùng phùng trên toàn dả năng lượng là 5,341,292 sự kện. Số lệu lưu gữ theo phương pháp cộng bên độ, lưu trữ dướ dạng mã các sự kện trùng phùng. Hình 5 trình bày một phần phổ tổng của 56 Mn. Bảng 1 trình bày một số thông tn của phổ tổng. Bảng 2 trình bày năng lượng cặp chuyển dờ gamma nố tầng, mức trung gan và cường độ tương đố của các chuyển dờ. Bảng 1. Các thông tn của đỉnh phổ tổng Stt Năng lượng phổ tổng (kev) Năng lượng mức cuố (kev) Số cặp trùng phùng tạ vùng năng lượng đỉnh Spn và độ chẵn lẻ mức cuố ,50 0, ,39 26, ,50 110, ,00 212, ,05 340, ,00 455, ,75 486, Ñænh thoaùt Soá ñeám Ñænh thoaùt Ñænh thoaùt Ñænh thoaùt = kev (3 + ) = kev (3 + ) = kev (3 + ) = kev (4 + ) = kev (1 + ) = kev (2 + ) = 0 kev (3 + ) Naêng löôïng (kev) Hình 5. Một phần phổ tổng của Mn 56 Trang 88

7 Bảng 2. Năng lượng cặp chuyển dờ gamma nố tầng, mức trung gan và cường độ chuyển dờ tương đố Stt E 1 (kev) E 2 (kev) E L (kev) E L (kev) Cường độ chuyển dờ I (%) E 1 + E 2 = kev. = 0 kev Sa số cường độ I (%) , , ,22 0,34 4,09 0, , , ,69 0,48 2,10 0, , , ,80 0,30 0,90 0, , , ,11 0,29 1,56 0, , , ,69 0,29 0,52 0, , , ,98 1,12 0,90 0, , , ,75 1,25 0,98 0, , , ,42 0,26 0,80 0, , , ,25 0,65 0,51 0,11 E 1+E 2 = 7243,39 kev. = 26,60 kev , , ,26 0,38 4,15 0, , , ,24 0,04 1,84 0, , , ,60 0,40 1,34 0, , , ,11 0,30 3,35 0, , , ,50 0,30 3,40 0, , , ,43 0,29 2,68 0, , , ,69 0,69 0,99 0, , , ,57 0,27 1,45 0, , , ,75 0,25 0,78 0, , , ,35 0,25 0,79 0,14 E 1 + E 2 = 7159,50 kev. = 110,50 kev , , ,26 0,37 1,33 0, , , ,95 0,05 0,69 0, , , ,38 0,38 0,73 0, , , ,43 0,29 1,21 0, , , ,85 0,45 0,46 0, , , ,50 0,14 0,74 0, , , ,57 0,43 1,25 0, , , ,16 0,94 0,62 0, , , ,46 0,89 0,87 0,16 E 1 + E 2 = 7058,00 kev. = 212,03 kev Trang 89

8 Scence & Technology Development, Vol 19, No.T , , ,35 0,08 0,85 0, , , ,24 0,07 0,59 0, , , ,69 1,26 2,95 0, , , ,95 1,52 1,49 0, , , ,60 1,17 1,85 0, , , ,11 0,88 0,99 0, , , ,50 0,87 3,96 0, , , ,09 0,64 5,62 0, , , ,01 0,78 5,69 0,39 E 1 + E 2 = 6929,05 kev. = 340,99 kev , , ,69 0,70 10,90 0, , , ,11 0,12 3,02 0, , , ,09 0,90 4,10 0,33 E 1 + E 2 = 6815,00 kev. = 455,50 kev , , ,69 0,21 0,95 0, , , ,80 1,10 1,08 0, , , ,09 1,81 5,38 0, , , ,01 0,11 1,02 0,33 E 1 + E 2 = 6783,75 kev. = 486,31 kev , , ,69 0,78 3,91 0, , , ,38 0,07 1,96 0, , , ,98 0,73 1,04 0, , , ,75 0,04 1,03 0, , , ,07 1,06 0,57 0,16 Gh chú: E 1 và E 2 là năng lượng của các gamma chuyển dờ nố tầng sơ cấp và thứ cấp; E L, E L là mức năng lượng mức trung gan và sa số. Kết quả thực nghệm cho thấy đã xác định được 49 cặp chuyển dờ nố tầng thu được từ 7 đỉnh phổ tổng. Sử dụng các công thức (5) (24) để xác định spn, độ chẵn lẻ, hệ số rẽ nhánh, thờ gan sống trung bình của mức, độ rộng mức, xác suất dịch chuyển và hàm lực từ mức B n chuyển dờ gamma loạ dịch chuyển lưỡng cực đện E1 về các mức thấp hơn. Bảng 3 trình bày kết quả tính toán, Hình 6 trình bày xác suất tính theo lý thuyết và xác định bằng thực nghệm của chuyển dờ E1 từ B n về các mức thấp hơn. Trang 90

9 Bảng 3. Mức, thờ gan sống của mức, độ rộng mức, spn và độ chẵn lẻ, hệ số rẽ nhánh và hàm lực dịch chuyển gamma của 56 Mn Năng lượng mức (kev) Thờ gan sống của mức ( 1/2) (s) Độ rộng mức Г γ (ev) Năng lượng chuyển dờ gamma E (kev) Spn và độ chẵn lẻ mức trung gan tính theo mẫu lớp Spn và độ chẵn lẻ so sánh từ thư vện LANL [9, 14] Xác suất dịch chuyển E1 Hệ số rẽ nhánh của mức BR γ (%) Sa số hệ số rẽ nhánh BR γ (%) Hàm lực dịch chuyển thực nghệm 2 M(E(1) Sa số hàm lực dịch chuyển thực nghệm 2 M(E(1) 6104,24 1 +, ,826E+17 5,48 0,20 5,474 0, , ,292E+17 0,85 0,14 0,845 0, ,26 1 +, ? 6,224E+17 2,43 0,18 2,428 0, ,28 2 +, ? 2,868E+17 4,09 0,30 4,088 0, ,50 2,746E-16 6, , ,266E+18 20,81 0,39 20,814 0, , ,822E+17 2,18 0,31 2,182 0, , ,406E+17 1,34 0,20 1,337 0, , ? 4,352E+17 1,98 0,21 1,985 0, , ,108E+17 1,85 0,26 1,848 0, , ? 8,344E+17 8,92 0,36 8,924 0, ,00 2 +, ? 3,904E+17 7,36 0,34 7,361 0, , ,830E+17 2,69 0,32 2,683 0, , ,679E+17 15,10 0,46 15,095 0, , ,638E+17 3,89 0,21 3,892 0, , ? 1,773E+17 0,46 0,12 0,462 0, ,81 1 +, ? 3,474E+17 1,51 0,18 1,514 0, ,00 2 +? 1,702E+17 0,74 0,22 0,737 0, ,52 2 +, ,378E+17 1,94 0,22 1,946 0, ,49 3 +, 2 +? 3,164E+17 6,71 0,33 6,712 0, ,75 2 +, 4 +? 1,548E+17 0,98 0,16 0,983 0, ,93 1 +, ? 2,856E+17 2,70 0,21 2,693 0, , ? 1,414E+17 0,62 0,17 0,619 0, , ? 1,318E+17 1,03 0,31 1,032 0, ,75 1 +, ,261E+17 0,78 0,16 0,776 0, , hoặc ? 1,166E+17 0,8 0,14 0,796 0, ,43 3 +? 1,037E+17 0,57 0,16 0,570 0, ,15 1 +, 3 +? 9,453E+16 0,79 0,14 0,786 0, ,25 2 +, 4 +? 9,088E+16 0,51 0,11 0,511 0, ,04 2 +? 7,925E+16 0,87 0,16 0,875 0,157 Trang 91

10 Scence & Technology Development, Vol 19, No.T E Xaùc suaát dòch chuyeån E1 theo lyù thuyeát 1.20E E E E E E E+000 Xaùc suaát dòch chuyeån theo lyù thuyeát Xaùc suaát dòch chuyeån theo thöïc ngheäm Xaùc suaát dòch chuyeån E1 theo thöïc ngheäm Naêng löôïng chuyeån dôø gamma (kev) Hình 6. Xác suất chuyển dờ E1 tính toán theo lý thuyết và xác định bằng thực nghệm từ mức Bn về các mức thấp hơn Kết quả cho thấy, bằng thực nghệm đo đạc và vệc ứng dụng mẫu lớp để xác định spn và độ chẵn lẻ của một số mức, trong nghên cứu này đã sắp xếp được 49 cặp chuyển dờ nố tầng. Ở Bảng 3, có một số mức trong thực nghệm này đã xác định spn và độ chẵn lẻ mà thư vện LANL chưa sắp xếp; đồng thờ cũng có một số khác bệt về spn và độ chẵn lẻ so vớ thư vện. Hình 6 cho thấy kết quả đo đạc thực nghệm gữa xác suất chuyển dờ lưỡng cực đện E1 so vớ lý thuyết có sự tương đồng. Tuy nhên, vùng năng lượng lớn có sự khác bệt gữa lý thuyết và thực nghệm. Vấn đề này có thể do hệu suất gh kém của hệ đo ở vùng năng lượng cao nên chưa thu thập đầy đủ về cường độ chuyển dờ. KẾT LUẬN Kết quả nghên cứu đã xác định được các dịch chuyển từ Bn về các mức thấp hơn bằng phương pháp đo trùng phùng gamma-gamma. Kết quả tính toán spn, độ chẵn lẻ bằng mẫu lớp cho thấy khá phù hợp vớ kết quả thực nghệm. Đều này chứng tỏ hạt nhân 56 Mn là hạt nhân không suy bến, phù hợp vớ cách gả thích của mẫu lớp. Qua kết quả nghên cứu cũng thể hện tính tương đồng theo dự đoán của mẫu lớp về xác suất dịch chuyển gamma loạ lưỡng cực đện, đặc bệt cả lý thuyết và thực nghệm đều chứng tỏ vùng năng lượng chuyển dờ gamma khoảng từ 4500 kev đến 5300 kev có các chuyển dờ E1 mạnh về các mức trung gan. Lờ cảm ơn: Tác gả xn chân thành cảm ơn Vện Nghên cứu Hạt nhân đã cho phép thực hện nghên cứu này trên kênh ngang số 3 của Lò phản ứng Hạt nhân Đà Lạt. Trang 92

11 Determnaton o the electrc dpole (E1) gamma ray strength uncton o 56 Mn rom the Bn level to low levels by two-step gamma cascades Nguyen An Son Unversty o Dalat ABSTRACT Investgaton o gamma ray strength uncton s necessary to determne some nuclear characterstcs, such as: spn, party, electromagnetc transtons, cross secton, In ths research, 55 Mn target was actvated on the neutron o 3 rd horzontal channel o Dalat nuclear reactor. The expermental data was collected by event-event concdence by gammagamma concdence system. The 56 Mn deexctaton aorded the collected o 49 gamma gamma twostep cascades. Ths was appled on shell model to determne the spn, party, electrc dpole gamma strength uncton (E1) as well as comparng between the theoretcal and expermental E1 transton probabltes. Keywords: The electrc dpole (E1) transton; spn and party; 56 Mn; Gamma transton strength. TÀI LIỆU THAM KHẢO [1].J.M. Blatt, V. F. Wesskop, Theoretcal nuclear physcs, John Wley and Sons, New York (1972). [2].N. D'Angelo, Excted Levels n Mn 56, Phys. Rev, 117 (1960). [3].A.H. Colenbrander, T.J. Kennett, An nvestgaton o the reacton 55 Mn(n,gamma) 56 Mn, Can. J.Phys. 53, 236 (1975). [4].P.H.M. Van Assche, et al, Energy levels o 56 Mn, Nuclear physcs A160, 367 (1971). [5].J. Mellema, H. Postma, Investgaton o nuclear level spns p 56 Mn by means o nuclear orentaton, Nuclear Physcs A154, 406 (1970). [6].P.P.J. Delhej, K. Abrahams, W.J. Huskamp, H.Postma, The 55 Mn(n,gamma) 56 Mn reacton studed wth polarzed neutrons and polarzed manganese nucle, Nuclear Physcs. A341, 45 (1980). [7].B. Prtychenko, E. Běták, M.A. Kellett, B. Sngh, J. Totans, The Nuclear Scence Reerences (NSR) database and Web Retreval System, Nuclear Instruments and Methods n Physcs Research Secton A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Assocated Equpment, 640, Issue 1, 213 (2011). [8].K. Nukldkarte, Chart o the nucldes, 7 th edton (2006). [9] B31CC9269CC3_2.html [10]. P.Đ. Khang, Nghên cứu phân rã gamma nố tầng của hạt nhân 170Yb và 158Gd, Luận án phó tến sĩ Khoa học Toán Lý, Trường Đạ học Tổng hợp Hà Nộ (1993). [11]. N.A. Sơn, Mật độ mức và hàm lực thực nghệm của các hạt nhân T 49, V 52, N 59, Luận án tến sĩ Vật lý, Vện Năng lượng Nguyên tử Vệt Nam (2014). [12]. Bohn, B.R. Mottelson, Nuclear structure, I, W. A. Benjamn, INC (1975). [13]. Vện NCHN, Báo cáo các đặc trưng kỹ thuật của Lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt - Tà lệu dùng để xn tá cấp phép cho Lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt (2009). [14]. NL/sotopc/25mn55. Trang 93

Bài 3: Mô phỏng Monte Carlo. Under construction.

Bài 3: Mô phỏng Monte Carlo. Under construction. Bài 3: Mô phỏng Monte Carlo Under contruction. Giới thiệu Monte Carlo (MC) là phương pháp dùng ố ngẫu nhiên để lấy mẫu (ampling) trong một tập hợp Thuật ngữ Monte Carlo được ử dụng lần đầu bởi Metropoli